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上海壹僑國際貿(mào)易有限公司
主營產(chǎn)品： FILA，DEBOLD，ESTA，baumer，bernstein，bucher，PILZ，camozzi，schmalz |
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聯(lián)系電話
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上海壹僑國際貿(mào)易有限公司
主營產(chǎn)品： FILA，DEBOLD，ESTA，baumer，bernstein，bucher，PILZ，camozzi，schmalz |
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| 參考價 | 面議 |
更新時間：2025-04-16 15:34:12瀏覽次數(shù)：391
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| 產(chǎn)地類別 | 進口 | 應(yīng)用領(lǐng)域 | 地礦 |
|---|
CE GS-22-700-BB-170N
Bohle BO 436.220L
ODU 611.127.103.923.000
Honsberg KM-020GK020
Bucher SNSA-A-6-SN2-03
ATOS ADR20
Graff GmbH 102381 GF-7140.1.3-L.10.90.82.BK.400°C
P+F KFD2-CRG2-EX1.D 231213
Hans Jungblut GmbH HJ200SBO 02-202-01-000（ind 02-21-001,02-20-502,02-23-006）
GRIP G-MEK063-O-4PK4
VEM BEFESTIGUNGSTEIL KMR 180
ARBURG 113373
DENISON ZNS AB 02 5 S0 D1
Vahle 165178 SE 10 VAHLE
Otto Specht GmbH & Co. KG AQUA-PICCOLO Nr. 32820
Carl Rehfuss GmbH SR140Z-IEC100/112A
MD 墨迪傳感器 AT1/AP-3HM30 shielded NO
MD 墨迪傳感器 AT1/AP-3HM30 shielded NO
Bihl+Wiedemann BW1239
Euchner CES-AR-C01-AH-SA Nr.098941
Koerner-Marus 2XOVERPOINTSL1=275MM/L2=225;713-0/10031
legrand 44211
heidenhain ID:534855-09
SICK 1037395, SRS50-HZA0-S21
RUBSAMEN 15HYW090
BEKO M015GWC
HOVEN PLG100-1150
halder EH2338 012
FINMOTOR Parallel Filter 600VAC FIN230SP.001 M
Phoenix VS-PPC-C1-RJ45-MNNA-PG9-4Q5-B - 1405141
Buhler UNS-46481-033
DIM D12350
powersem PSHI 50-12
Hydrower SHY-E4-W2 Art-Nr.17440008
Gestra Typ RK 86, Geh.: GP 240 GH, PN 10-40, DN 125
SCHMERSAL SRB-NA-R-C.21 24V
Monitran MTN/1185CM-20
hydac ETS388-5-150-000
BIKON 1006-020-047
SICK C40E-0603CA010/1018640
Emotron VFX48018（Software V4.30）
Dopag C-419-00-47
Vahle SE10-165178
Murr 7000-89701-7912500
Eberspaecher 3-V0160M01-01
Sensopart FAV 30-01,NO:560-50267
heidenhain 291697-08
HBM KAB149-30
BALLUFF BES M12MC1-PSC10F-S04G
Turck BI15-CK40-AP6X2-H1141 w/BS5 Nr.1625020
Murr 55038
weiland KSQ 10 V，Nr.57.803.8053.0
halder 22630.0003
JWFROEHLICH 833-622394 Nr.202454
Rexroth 822010642
PILZ 774730
wago 750-375
KLASCHKA GMBH. & CO.KG HAD-11ms60b1-5Sd2
GHR K31-P8-S-N
BALLUFF BES M08EC-PSC15B-S49G BES013N
KUEBLER 8.5000.8351.1000
PMA KSVC-101-00111-U00
GMC SINEAX V604 -1120(973059)
JUMO 603021/02-1-046-50-0-00-30-13-20-450-8-6/000
Axmann NR2719
Multi-Contact 01.0474 EBB8-V0
Phoenix SAC-3P-M 8MS/ 5,0-PUR/M 8FS - 1693319
ARCA 827A.E2-000-M10-G
PFANNENBERG PB 2010 24V DC
STRAUB Art. Nr. 21150，STRAUB-GRIP-L 139.7 mm EPDM/ES
Schubert & Salzer 7032/015V9128202-AH-S- 177 Ident-Nummer 4083173
Staubli RBE06.1906
Hawe G 22-1-A 24
parker PGP511A0160AS1Q4NJ7J5B1B1 ,3349112276
SIEMENS 6SL3000-2BE21-0AA0
ODU 656.611.008.020.104
CAPTRON CHT3-456P-41/TG-SR
HIMA K 9203A
magneta 14.100.04.100
Micro-Epsilon WDS-1500-P60-SR-U
OTT NR.9510129732
SAUTER 118574
KTR GS42 98 SHA GS 6.0-42 6.0-42
Turck HAS8141-0 NR.6905406
WIBOND NPI 1x2-100 R;U3-05901
Labom 1206615/02/001
BAUER BS06-62U/D06LA4/MG ID.74127
UNIMEC TP559-1/5-180-TF-PR-S Nr：09/3371
VISHAY GMKP2800- 32IBY
heidenhain ND2108G ID:665408-41
HAHN+KOLB 51648600
Mankenberg DM505F 20 * 40 0,9E-12EV
Mankenberg SV29 1/2* H2 YV 1.73 MPA
Hagglunds 478 3297-001 R939004123
UCC UC-SE-1327
DEUBLIN 1005-020-045
HEB Z100-101-20/10/35,00-206/B1/S16
heidenhain DA300 ID:337147-01
Murr 7000-70001-7500300
Sommer CDSDA00160
Reckmann 106171 1R7-B1450GCA-KA1XX-Y
BAUER ETB Z015B9HN GS180V 40.0NM
Corbetta MEM56ST
enecanique XS4P18AB110
Messko GmbH Pt-MU_-20/140_E:Pt100_A:0-10V/0-20mA_230 Nr.72717700
moog D661-303B
MEROBEL Powerblock 2 Ref.-Nr. 127 441 00
Phoenix 2941714
Honsberg MR1K-020GM010 1-10L/min
ARCA 827A.E2-ASH-M10-M
schmalz SGM 50 G1/4-IG
SCHROFF 24560130 NTS TORXSCHR M4X14 (100STK)
Baumer 11072169; FS_A-Kabel SW10 K21BG8/A 65-SL NIo-01000
maxon 241298
Hoffmann 477550/0.5-13
SAUTER 112693
Vickers SBV11-8V-0-0-24DGP
Turck BI10-P30SK-Y1X
anybus AB7002-B
heidenhain for LS703/LB3xx ID:360502-02
heidenhain 559308-05 AELC4XX
VMC S.p.A 510.0400 V01 REG.ASP. R40E/V 24V
HOFMANN 6186780
Roehm GmbH 362083
Goennheimer FS840.6
heidenhain 329990-24
L+B GEL 211 AS0
Demag WFV70QD
microsonic mic+340/IU/TC，NO:22420
KPA-Kyffhaeuser K3140-0031
Contrinex DW-HD-603-M30-310
FIPA 9.370x70.022.1
ACE KM10
kendrion 7614124E00.400 （for 7760024A15）
SALTUS 3029212450 29/2-1/2"X45
KUEBLER 8.5888.54C2.C212
Murr 4000-72000-3250000
T-drill 5310411
Hawe WH 1 N-G 24
Mahle PI 2005-046 FPM
H+K 75180050
ATOS DLHZO-T-040-L71/PE
heidenhain 635816-02 AELS486
IFM AC1258
motrona IX345
Puls ML30.101
DE-STA-CO 205208-M
KAPSTO GPN600 B820
Bandelin MK 180
Phoenix V-RC/TGUM 13/KVD 13/LBL 16+3 - 1000042
heidenhain 559308-05
Buhler UNN-44020-062
VIBRO PNR 244-704-000-042 In: 100pC/g Out 77μA/mm/s
norelem 03330-21086
SIEMENS MXG462S50-30
heidenhain 3m cable ID:310123-03
rohmann 600626 ELOTEST M2V3/Set
heidenhain 2000mm Nr.315423-06
KNF 001363;MEMBRANE NEOPRENE/PTFE N022
BAUMER HUEBNER GMBH K35 WD 12PF4 + 11PF4 ISOL
SCHNEIDER LXM32MD18M2
heidenhain RCN226 EnDat02 3M Nr.533110-03
SALTUS 4027006037
Hecker HN901-030 Q1Q1VFF
Vahle KDS2/40 68073
Turck Nr.46595 BI10-P30SK-AP6X
Widap SMA20X140
Staubli RBE06.6808
heidenhain 331667-51
DEIF 212.8.220
SIEMENS 6AG1314-1AG14-7AB0
Lenord+Bauer GEL 2432T-1BC600
Rexroth 3DR 10 P5-6X/100Y/00V,R900917786
Radolid Thiel M10-B-G15 PA black
LUTZE 745572
heidenhain LC483 ML1020 +/-5um Nr.557649-18
KTR GS24 92 SHA-GS6.0-D=19H76.0-D=15H7
NUMERIK LIA20-C001 -KZ
SICK 2019659
TR Art Nr：307-00979
FKB Lumolux KE/424 24VDC 24W G Nr.591-055-002
FINMOTOR Parallel Filter 600VAC FIN230SP.001 M
anybus AB7634-F
Conec AG Vert-X 2831 710 621 102
TUBOFLEX Ausfuhr.v.typehp，25bar，nw125
MD墨迪 PFK1/BN-3HM18 shielded LD NO+NC/NPN conn. M12
MD墨迪 FAIH/X0-2A90° Emitt. 15 m Check plast. cable 2m axial
MD墨迪 VK2/C0-1HM18 shielded NC conn. M12
MD墨迪 C18P/C0-1EM18 Plastico Schermato AC 8mm NC conn. M12
MD墨迪 ETK1/BP-2HM18 unshielded PNP conn. M12 INOX
MD墨迪 ETK1/BN-2HM18 unshielded NPN conn. M12 INOX
MD墨迪 PFK1/AP-2HANM18 unshielded Std. NO/NPN II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 FAI8/BN-1EAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 PFK1/BP-2H26M18 unshielded Std. NO+NC/PNP range with timer < 110°C
MD墨迪 AK1/A0-1A86M18 shielded NO cable 5m axial
MD墨迪 PFK1/BP-1H26M18 shielded Std. NO+NC/PNP range with timer < 110°C
MD墨迪 AF/ER9
MD墨迪 FARN/BN-3E90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FAI8/BN-0AAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 ETM1/BP-2HM12 unshielded PNP conn. M12 INOX
MD墨迪 AE6/CN-4A
MD墨迪 AK1/AN-4A
MD墨迪 FAL4/BN-1EAxial laser Energ. 300 mm adj. NPN Q/QN met. conn. M12
MD墨迪 VT2/C0-1BM30 shielded NC cable 2m
MD墨迪 AH1/CN-2F
MD墨迪 FQI7/BP-1AAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FAI6/BP-0A86Axial Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. cable 5m
MD墨迪 FARN/BN-2A90° Polarised 2 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PK3/00-1A8RM18 shielded cable 10m axial
MD墨迪 FAI8/BP-0EAxial Energ. 1000 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AH6/AP-3AAN
MD墨迪 FARS/BP-0EAxial BGS 30-130 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AH1/CP-4F
MD墨迪 CQ55/BP-3Acubic Plastico DC 25mm PNP NO+NC cable 2m 90°
MD墨迪 PM3, PK3 (variante AN)Protection degree II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 VM2/C0-2BM12 unshielded NC cable 2m
MD墨迪 PKS/0P-2HM18 unshielded PNP conn. M12
MD墨迪 AM1/AP-2H
MD墨迪 FARS/BN-0AAxial BGS 30-130 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PFK1/AN-3HM18 shielded LD NO/NPN conn. M12
MD墨迪 FAI6/BP-2A90° Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AE1/AP-4FANM8 unshielded NO/PNP conn. M8 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 FARN/BP-1AAxial Polarised 3 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AE1/AP-2A
MD墨迪 VT2/C0-1HM30 shielded NC conn. M12
MD墨迪 PFM1/AN-3HM12 shielded LD NO/NPN conn. M12
MD墨迪 AK1/A0-3A
MD墨迪 CT1/AN-2HM30 unshielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 PFK1/BP-2HM18 unshielded Std. NO+NC/PNP conn. M12
MD墨迪 PFM1/AP-2HM12 unshielded Std. NO/PNP conn. M12
MD墨迪 FAI8/BP-3A90° Energ. 800 mm adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FAI7/BP-0A86Axial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 5m
MD墨迪 AH1/AP-1H
MD墨迪 AH6/AP-4A
MD墨迪 FAIH/X0-1AAxial Emitt. 20 m Check metal. cable 2m axial
MD墨迪 CT1/CP-2HM30 unshielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 FAI5/BN-0EAxial Energ. 200 mm NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/A0-3AM18 shielded NO cable 2m axial
MD墨迪 PFK1/AP-4HM18 unshielded LD NO/PNP conn. M12
MD墨迪 FARL/BP-2E90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 CT1/AN-2AM30 unshielded NO/NPN cable 2m axial
MD墨迪 AE6/CP-2F
MD墨迪 PM3/00-1AM12 shielded cable 2m axial
MD墨迪 FAIH/X0-1EAxial Emitt. 20 m Check metal. conn. M12
MD墨迪 FAI7/BN-0AAxial Energ. 400 mm adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 C30M/BN-1AM30 Inox Schermato DC 16mm NPN NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 FAI7/BP-2A90° Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AH1/AN-1F
MD墨迪 FARS/BP-1E7712Axial BGS 60-100 mm adj. PNP Q/QN metal. Conn. M12 antiriflesso
MD墨迪 PFM1/AN-2HM12 unshielded Std. NO/NPN conn. M12
MD墨迪 PMW-0N/2H
MD墨迪 C18P/BN-2EM18 Plastico Non Schermato DC 12mm NPN NO+NC conn. M12
MD墨迪 FAI5/BN-2A90° Energ. 200 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/A0-2H
MD墨迪 AT1/0P-3HM30 shielded Q/Qnot PNP conn. M12
MD墨迪 AE1/AP-4A86
MD墨迪 CT1/CN-1AM30 shielded NC/NPN cable 2m axial
MD墨迪 FAIM/BP-1EAxial Retroreflective 4 m adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 PFK1/BP-3HM18 shielded LD NO+NC/PNP conn. M12
MD墨迪 AE1/CN-3F
MD墨迪 CQ50/AN-1Acubic Plastico DC 5mm NPN NO cable 2m 90°
MD墨迪 FAI9/BP-1AAxial Energ. 1000 mm PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 CodeDescription
MD墨迪 FAI5/BN-3A90° Energ. 200 mm NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 IL1/AN-3Ashielded NPN NO cable 2m 90°
MD墨迪 AK1/AP-2AAN
MD墨迪 AE6/AP-2A
MD墨迪 AM6/AP-1AANM12 shielded short LD NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AE6/AP-3AAN
MD墨迪 AE1/CN-2A
MD墨迪 FAIM/BP-3E90° Retroreflective 4 m adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AE6/AN-2A
MD墨迪 FAIC/BP-2A90° Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAIC/BN-1EAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AK1/AP-3AANM18 shielded NO/PNP cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AE6/CP-3A
MD墨迪 AE6/AN-1A8Q
MD墨迪 AE1/AP-1A
MD墨迪 VT2/A0-2HM30 unshielded NO conn. M12
MD墨迪 AE1/AN-4F
MD墨迪 CQ50/CN-4Acubic Plastico DC 10mm NPN NC cable 2m 90°
MD墨迪 AE1/CP-3A
MD墨迪 FAID/BP-0AAxial Receiver 20 m adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAIC/BP-3A90° Retroreflective 4 m PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FARP/BN-2E90° Polarised 2 m NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AT1/CP-2BM30 unshielded NC/PNP
MD墨迪 FAI8/BN-3A90° Energ. 800 mm adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AF/FC2
MD墨迪 M8; M12; M18 inductive sensors with analogical output 15/30Vd.c.
MD墨迪 AT1/AN-2BM30 unshielded NO/NPN
MD墨迪 PN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AT1/AN-1HM30 shielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 AE1/D1-7FM8 0-10 V conn. M8 Sn 4 mm
MD墨迪 AK1/A0-1AM18 shielded NO cable 2m axial
MD墨迪 FAID/BN-2E90° Receiver 15 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪
MD墨迪 C30P/00-2AM30 Plastico Non Schermato AC 25mm NO/NC cable 2m axial
MD墨迪 AT1/AN-2AM30 unshielded NO/NPN cable 2m axial
MD墨迪 FAIC/BN-3E90° Retroreflective 4 m NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AK1/CN-1H
MD墨迪 CE1/0N-1AD20 shielded NPN cable 2m axial
MD墨迪 FARL/BP-3E90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FARS/BP-1EAxial BGS 30-130 mm adj. PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AK1/A0-1ANLM18 shielded NO cable 2m axial lenght 60mm, thread 50mm
MD墨迪 FARL/BN-2A90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAI8/BN-3E90° Energ. 800 mm adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AE1/AP-1A8F84
MD墨迪 AF/1A2
MD墨迪 AE6/AP-4A
MD墨迪 AE6/CN-1A
MD墨迪 AE6/AP-3F
MD墨迪 FAI6/BP-1EAxial Energ. 400 mm PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AT1/CN-2AM30 unshielded NC/NPN cable 2m axial
MD墨迪 AT1/CP-2HM30 unshielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 AT1/CN-1AM30 shielded NC/NPN cable 2m axial
MD墨迪 FQIZ/BP-2E90° Receiver 15 m PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAI8/BP-0AAxial Energ. 1000 mm adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAI8/BP-2E90° Energ. 800 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAI5/BP-3E90° Energ. 200 mm PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AF/ER7
MD墨迪 FAI8/BN-0EAxial Energ. 1000 mm adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AM1/A0-2HM12 unshielded NO conn. M12
MD墨迪 AK1/AP-3A8T
MD墨迪 AE1/CP-2A
MD墨迪 FAI5/BP-0EAxial Energ. 200 mm PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/AP-3HANM18 shielded LD NO/PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 C18P/BN-1EM18 Plastico Schermato DC 8mm NPN NO+NC conn. M12
MD墨迪 FAI7/BN-1AAxial Energ. 400 mm adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AE6/AP-1F
MD墨迪 AT1/AN-2HM30 unshielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 AE1/CN-3A
MD墨迪 AE6/AN-4A
MD墨迪 FAIH/00-3E90° Emitt. 15 m metal. conn. M12
MD墨迪 FAI4/BP-3A90° Energ. 200 mm reg PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AM1/AP-1HANM12 shielded NO/PNP conn. M12 II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 AE1/CP-4A
MD墨迪 PFM1/AP-3HM12 shielded LD NO/PNP conn. M12
MD墨迪 AH1/AN-3F
MD墨迪 AT1/AP-3HM30 shielded NO/PNP conn. M12
MD墨迪 FQRL/BP-2E90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAI6/BN-1EAxial Energ. 400 mm NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 AK1/BP-3AETM18 shielded NO+NC/PNP Alimentazione 10…50Vdc cable 440mm axial per movimentazione
MD墨迪 C18P/C0-1AM18 Plastico Schermato AC 8mm NC cable 2m axial
MD墨迪 AE6/CN-3A86
MD墨迪 PK3/00-2AM18 unshielded cable 2m axial
MD墨迪 AE6/AN-2F
MD墨迪 AT1/A0-4AM30 unshielded NO cable 2m axial
MD墨迪 FARP/BP-1AAxial Polarised 3 m PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 PKS/0P-1HM18 shielded PNP conn. M12
MD墨迪 VK2/C0-2BM18 unshielded NC cable 2m
MD墨迪 PFM1/BP-1H26M12 shielded Std. NO+NC/PNP range with timer < 110°C
MD墨迪 IL1/AP-3Ashielded PNP NO cable 2m 90°
MD墨迪 AE1/AP-1H
MD墨迪 AT1/AP-2HM30 unshielded NO/PNP conn. M12
MD墨迪 AH1/AP-2H
MD墨迪 AT1/CP-1AM30 shielded NC/PNP cable 2m axial
MD墨迪 M18 LASER photoelectric sensors
MD墨迪 FAIM/BN-3A90° Retroreflective 4 m adj. NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 AK6/D2-5AM18 0-10 V+4-20 mA Sn 10 mm cable 2m axial
MD墨迪 AH1/CN-1F
MD墨迪 FAI7/BP-0EAxial Energ. 400 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AK1/CP-3HM18 shielded NC/PNP conn. M12
MD墨迪 AH1/CP-2F
MD墨迪 C30P/BP-2AM30 Plastico Non Schermato DC 25mm PNP NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 FAIC/BN-2E90° Retroreflective 4 m NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAL4/0N-3E90° laser Energ. 200 mm adj. NPN L/Dselez. met. conn. M12
MD墨迪 IL1/AP-3Fshielded PNP NO conn. M8
MD墨迪 FAI9/BN-2A90° Energ. 800 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AT1/0P-4HM30 unshielded Q/Qnot PNP conn. M12
MD墨迪 VK2/C0-2HM18 unshielded NC conn. M12
MD墨迪 C30P/00-1EM30 Plastico Schermato AC 16mm NO/NC conn. M12
MD墨迪 AH1/AN-2H
MD墨迪 AH1/AN-4F
MD墨迪 AM1/AN-2A
MD墨迪 PFK1/BN-3HV5D18 shielded LD NO+NC/NPN conn. M12
MD墨迪 CQ50/AN-2Acubic Plastico DC 6mm NPN NO cable 2m 90°
MD墨迪 AH1/CP-4A
MD墨迪 FAI9/BP-1EAxial Energ. 1000 mm PNP Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 Long distance Cubic plastic 28x16x10 d.c.. 3 wires inductive proximity sensors
MD墨迪 FAIM/BP-3A90° Retroreflective 4 m adj. PNP Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FQIC/BP-2A90° Retroreflective 4 m PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 C30M/BP-1AM30 Inox Schermato DC 16mm PNP NO+NC cable 2m axial
MD墨迪 FAI9/BN-0AAxial Energ. 1000 mm NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AH1/CP-3F
MD墨迪 FAID/BN-0AAxial Receiver 20 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 PFM1/AN-1HM12 shielded Std. NO/NPN conn. M12
MD墨迪 FARL/BN-1EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN metal. conn. M12
MD墨迪 FARL/BN-0AAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/A0-4AM18 unshielded NO cable 2m axial
MD墨迪 PFK1/AN-4HM18 unshielded LD NO/NPN conn. M12
MD墨迪 FAI5/BP-2E90° Energ. 200 mm PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FAI6/BP-0AAxial Energ. 400 mm PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FQRL/BP-0EAxial Retroreflective for transparent objects 1 m adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FARN/BP-0AAxial Polarised 3 m adj. PNP Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 FAI9/BN-1AAxial Energ. 1000 mm NPN Q/QN metal. cable 2m axial
MD墨迪 FARL/BN-2E90° Retroreflective for transparent objects 1 m adj. NPN Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 FQIH/00-0EAxial Emitt. 20 m plast. conn. M12
MD墨迪 AF/ER2
MD墨迪 CQ55/BN-3Acubic Plastico DC 25mm NPN NO+NC cable 2m 90°
MD墨迪 FAL4/B
MD墨迪 AT1/AN-4HM30 unshielded NO/NPN conn. M12
MD墨迪 AF/C
MD墨迪 AK1/AN-3A
MD墨迪 AE1/CN-1A
MD墨迪 Cylindrical M18 direct diffuse 50…400mm
MD墨迪 AK1/AN-2AANM18 unshielded NO/NPN cable 2m II 3G Ex nA IIC T5, II 3D Ex tD A22 IP67 T90°C
MD墨迪 FAIH/00-1AAxial Emitt. 20 m metal. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/A0-1HM18 shielded NO conn. M12
MD墨迪 FQI8/BP-2E90° Energ. 800 mm adj. PNP Q/QN plast. conn. M12
MD墨迪 AT1/AN-3AM30 shielded NO/NPN cable 2m axial
MD墨迪 C30P/BP-1EM30 Plastico Schermato DC 16mm PNP NO+NC conn. M12
MD墨迪 FQIC/BN-0AAxial Retroreflective 4 m NPN Q/QN plast. cable 2m axial
MD墨迪 AK1/AP-3H
SAUTER 86604
國數(shù)學家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對光波動說的一個理由是，波會繞開障礙物，而光卻是直線傳播的。但對于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動于以太所產(chǎn)生的局部波造成。
牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對于折射現(xiàn)象，牛頓錯誤地認為是因為進入高密度介質(zhì)時所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說法，人將成為一個黑洞。
光波動說
在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動說?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動學說，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認為光線在一個名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會在進入高密度介質(zhì)時減速。光波動說預言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實驗展現(xiàn)了光的波動性特征，還提出顏色是由光波波長不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺原理。
萊昂哈德·歐拉也是光波動說的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點，他認為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。
之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨立完成了他的波動理論的建立，并于1817年上遞給法國科學院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學證明，給了光粒子說致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學方法使光的偏振在波動理論上得到了解釋。
但波動理論的弱點在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過發(fā)光以太的假想，但這也因為19世紀邁克耳遜—莫雷實驗陷入了強烈的質(zhì)疑。
牛頓推測光速在高密度下變高（而實際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺得正相反。但當時并沒有準確測量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實驗發(fā)現(xiàn)，當光波從較低密度介質(zhì)移動進入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長會變短，他因此推論光波的運動速度會降低。1850年，萊昂·傅科的實驗得到了和波動理論同樣的結(jié)果。
光的電磁說
1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當偏振光穿過施加了磁場的透明介質(zhì)時，會發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動，不需要介質(zhì)也能衍生。
法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會以恒定速度傳播，而且這個速度恰好等于光速。正是從這一點出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的結(jié)論。20多年后，赫茲用實驗證實了電磁波的存在，測得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實驗中證明了光是一種電磁波。
由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場是以光速傳播。這一結(jié)論已被赫茲的實驗證實。麥克斯韋，在1865年得出了結(jié)論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。
式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。
這個關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學常數(shù)，電學常數(shù)和磁學常數(shù)之間的關(guān)
光波的電場強度E與磁感應(yīng)強度M
系。當時從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長λ而改變，因而無法解釋光的色散現(xiàn)象。后來洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場的頻率，即依賴于波長而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來補充。國數(shù)學家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對光波動說的一個理由是，波會繞開障礙物，而光卻是直線傳播的。但對于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動于以太所產(chǎn)生的局部波造成。
牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對于折射現(xiàn)象，牛頓錯誤地認為是因為進入高密度介質(zhì)時所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說法，人將成為一個黑洞。
光波動說
在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動說?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動學說，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認為光線在一個名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會在進入高密度介質(zhì)時減速。光波動說預言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實驗展現(xiàn)了光的波動性特征，還提出顏色是由光波波長不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺原理。
萊昂哈德·歐拉也是光波動說的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點，他認為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。
之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨立完成了他的波動理論的建立，并于1817年上遞給法國科學院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學證明，給了光粒子說致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學方法使光的偏振在波動理論上得到了解釋。
但波動理論的弱點在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過發(fā)光以太的假想，但這也因為19世紀邁克耳遜—莫雷實驗陷入了強烈的質(zhì)疑。
牛頓推測光速在高密度下變高（而實際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺得正相反。但當時并沒有準確測量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實驗發(fā)現(xiàn)，當光波從較低密度介質(zhì)移動進入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長會變短，他因此推論光波的運動速度會降低。1850年，萊昂·傅科的實驗得到了和波動理論同樣的結(jié)果。
光的電磁說
1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當偏振光穿過施加了磁場的透明介質(zhì)時，會發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動，不需要介質(zhì)也能衍生。
法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會以恒定速度傳播，而且這個速度恰好等于光速。正是從這一點出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的結(jié)論。20多年后，赫茲用實驗證實了電磁波的存在，測得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實驗中證明了光是一種電磁波。
由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場是以光速傳播。這一結(jié)論已被赫茲的實驗證實。麥克斯韋，在1865年得出了結(jié)論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。
式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。
這個關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學常數(shù)，電學常數(shù)和磁學常數(shù)之間的關(guān)
光波的電場強度E與磁感應(yīng)強度M
系。當時從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長λ而改變，因而無法解釋光的色散現(xiàn)象。后來洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場的頻率，即依賴于波長而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來補充。國數(shù)學家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對光波動說的一個理由是，波會繞開障礙物，而光卻是直線傳播的。但對于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動于以太所產(chǎn)生的局部波造成。
牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對于折射現(xiàn)象，牛頓錯誤地認為是因為進入高密度介質(zhì)時所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說法，人將成為一個黑洞。
光波動說
在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動說?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動學說，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認為光線在一個名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會在進入高密度介質(zhì)時減速。光波動說預言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實驗展現(xiàn)了光的波動性特征，還提出顏色是由光波波長不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺原理。
萊昂哈德·歐拉也是光波動說的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點，他認為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。
之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨立完成了他的波動理論的建立，并于1817年上遞給法國科學院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學證明，給了光粒子說致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學方法使光的偏振在波動理論上得到了解釋。
但波動理論的弱點在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過發(fā)光以太的假想，但這也因為19世紀邁克耳遜—莫雷實驗陷入了強烈的質(zhì)疑。
牛頓推測光速在高密度下變高（而實際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺得正相反。但當時并沒有準確測量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實驗發(fā)現(xiàn)，當光波從較低密度介質(zhì)移動進入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長會變短，他因此推論光波的運動速度會降低。1850年，萊昂·傅科的實驗得到了和波動理論同樣的結(jié)果。
光的電磁說
1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當偏振光穿過施加了磁場的透明介質(zhì)時，會發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動，不需要介質(zhì)也能衍生。
法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會以恒定速度傳播，而且這個速度恰好等于光速。正是從這一點出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的結(jié)論。20多年后，赫茲用實驗證實了電磁波的存在，測得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實驗中證明了光是一種電磁波。
由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場是以光速傳播。這一結(jié)論已被赫茲的實驗證實。麥克斯韋，在1865年得出了結(jié)論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。
式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。
這個關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學常數(shù)，電學常數(shù)和磁學常數(shù)之間的關(guān)
光波的電場強度E與磁感應(yīng)強度M
系。當時從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長λ而改變，因而無法解釋光的色散現(xiàn)象。后來洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場的頻率，即依賴于波長而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來補充。國數(shù)學家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對光波動說的一個理由是，波會繞開障礙物，而光卻是直線傳播的。但對于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動于以太所產(chǎn)生的局部波造成。
牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對于折射現(xiàn)象，牛頓錯誤地認為是因為進入高密度介質(zhì)時所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說法，人將成為一個黑洞。
光波動說
在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動說?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動學說，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認為光線在一個名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會在進入高密度介質(zhì)時減速。光波動說預言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實驗展現(xiàn)了光的波動性特征，還提出顏色是由光波波長不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺原理。
萊昂哈德·歐拉也是光波動說的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點，他認為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。
之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨立完成了他的波動理論的建立，并于1817年上遞給法國科學院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學證明，給了光粒子說致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學方法使光的偏振在波動理論上得到了解釋。
但波動理論的弱點在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過發(fā)光以太的假想，但這也因為19世紀邁克耳遜—莫雷實驗陷入了強烈的質(zhì)疑。
牛頓推測光速在高密度下變高（而實際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺得正相反。但當時并沒有準確測量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實驗發(fā)現(xiàn)，當光波從較低密度介質(zhì)移動進入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長會變短，他因此推論光波的運動速度會降低。1850年，萊昂·傅科的實驗得到了和波動理論同樣的結(jié)果。
光的電磁說
1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當偏振光穿過施加了磁場的透明介質(zhì)時，會發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動，不需要介質(zhì)也能衍生。
法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會以恒定速度傳播，而且這個速度恰好等于光速。正是從這一點出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的結(jié)論。20多年后，赫茲用實驗證實了電磁波的存在，測得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實驗中證明了光是一種電磁波。
由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場是以光速傳播。這一結(jié)論已被赫茲的實驗證實。麥克斯韋，在1865年得出了結(jié)論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。
式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。
這個關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學常數(shù)，電學常數(shù)和磁學常數(shù)之間的關(guān)
光波的電場強度E與磁感應(yīng)強度M
系。當時從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長λ而改變，因而無法解釋光的色散現(xiàn)象。后來洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場的頻率，即依賴于波長而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來補充。國數(shù)學家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對光波動說的一個理由是，波會繞開障礙物，而光卻是直線傳播的。但對于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動于以太所產(chǎn)生的局部波造成。
牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對于折射現(xiàn)象，牛頓錯誤地認為是因為進入高密度介質(zhì)時所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說法，人將成為一個黑洞。
光波動說
在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動說?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動學說，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認為光線在一個名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會在進入高密度介質(zhì)時減速。光波動說預言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實驗展現(xiàn)了光的波動性特征，還提出顏色是由光波波長不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺原理。
萊昂哈德·歐拉也是光波動說的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點，他認為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。
之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨立完成了他的波動理論的建立，并于1817年上遞給法國科學院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學證明，給了光粒子說致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學方法使光的偏振在波動理論上得到了解釋。
但波動理論的弱點在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過發(fā)光以太的假想，但這也因為19世紀邁克耳遜—莫雷實驗陷入了強烈的質(zhì)疑。
牛頓推測光速在高密度下變高（而實際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺得正相反。但當時并沒有準確測量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實驗發(fā)現(xiàn)，當光波從較低密度介質(zhì)移動進入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長會變短，他因此推論光波的運動速度會降低。1850年，萊昂·傅科的實驗得到了和波動理論同樣的結(jié)果。
光的電磁說
1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當偏振光穿過施加了磁場的透明介質(zhì)時，會發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動，不需要介質(zhì)也能衍生。
法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會以恒定速度傳播，而且這個速度恰好等于光速。正是從這一點出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的結(jié)論。20多年后，赫茲用實驗證實了電磁波的存在，測得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實驗中證明了光是一種電磁波。
由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場是以光速傳播。這一結(jié)論已被赫茲的實驗證實。麥克斯韋，在1865年得出了結(jié)論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。
式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。
這個關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學常數(shù)，電學常數(shù)和磁學常數(shù)之間的關(guān)
光波的電場強度E與磁感應(yīng)強度M
系。當時從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長λ而改變，因而無法解釋光的色散現(xiàn)象。后來洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場的頻率，即依賴于波長而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來補充。國數(shù)學家皮埃爾·伽桑狄（Pierre Gassendi）提出了他的光粒子假設(shè)，他的這一假設(shè)在他死后發(fā)表，并且在艾薩克·牛頓早年引起了他的興趣。牛頓本人傾向于笛卡爾的實空理論（plenum）。他在他1675年的《解釋光屬性的假說》（An Hypothesis explaining the Properties of Light）中提到，光是由光源向四面八方發(fā)射的微粒組成。牛頓反對光波動說的一個理由是，波會繞開障礙物，而光卻是直線傳播的。但對于格里馬爾迪（Francesco Grimaldi）觀察到的衍射現(xiàn)象，牛頓甚至也稍作妥協(xié)，解釋為光粒子移動于以太所產(chǎn)生的局部波造成。
牛頓的理論和光的反射現(xiàn)象相吻合，但對于折射現(xiàn)象，牛頓錯誤地認為是因為進入高密度介質(zhì)時所受引力更大使光加速而成的。牛頓在1704年發(fā)表了他集大成的《光學》一作。牛頓本人的使光的粒子理論在18世紀甚囂塵上。但皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Laplace）反駁說，人的密度既然這么大，那光幾乎不可能逃脫人的引力了。用現(xiàn)在的說法，人將成為一個黑洞。
光波動說
在1660年代，羅伯特·胡克發(fā)表了他的光波動說?？死锼沟侔?middot;惠更斯在1678年得出了他自己的波動學說，并在1690年發(fā)表在他的《光的專著》（Treatise on light）里。他認為光線在一個名為發(fā)光以太（Luminiferous ether）的介質(zhì)中以波的形式四射，并且由于波并不受引力影響，他假設(shè)光會在進入高密度介質(zhì)時減速。光波動說預言了1800年托馬斯·楊發(fā)現(xiàn)的干涉現(xiàn)象以及光的偏振性。楊用衍射實驗展現(xiàn)了光的波動性特征，還提出顏色是由光波波長不同所致，用眼睛的三色受體解釋了色覺原理。
萊昂哈德·歐拉也是光波動說的支持者之一，他在《光和色彩的新理論》（Nova theoria lucis et colorum）中闡述了他的這一觀點，他認為波理論更容易解釋衍射現(xiàn)象。
之后，奧古斯丁·菲涅耳也獨立完成了他的波動理論的建立，并于1817年上遞給法國科學院。西莫恩·泊松完善了菲涅耳的數(shù)學證明，給了光粒子說致命一擊。在1821年，菲涅耳使用數(shù)學方法使光的偏振在波動理論上得到了解釋。
但波動理論的弱點在于，波，類似于聲波，傳播需要介質(zhì)。雖然曾有過發(fā)光以太的假想，但這也因為19世紀邁克耳遜—莫雷實驗陷入了強烈的質(zhì)疑。
牛頓推測光速在高密度下變高（而實際光速在高密度介質(zhì)變低），惠更斯和其他人覺得正相反。但當時并沒有準確測量光速的條件。1802年，托馬斯·楊做實驗發(fā)現(xiàn)，當光波從較低密度介質(zhì)移動進入較高密度介質(zhì)之后，光波的波長會變短，他因此推論光波的運動速度會降低。1850年，萊昂·傅科的實驗得到了和波動理論同樣的結(jié)果。
光的電磁說
1845年，邁克爾·法拉第（Michael Faraday）發(fā)現(xiàn)當偏振光穿過施加了磁場的透明介質(zhì)時，會發(fā)生偏振旋轉(zhuǎn)。這后來被稱為法拉第效應(yīng)，它*發(fā)現(xiàn)了光和電、磁的關(guān)系。在1846年，他推測光可能是沿磁感線衍生的某種形式的擾動。次年，法拉第提出光是一種高頻電磁振動，不需要介質(zhì)也能衍生。
法拉第的研究啟發(fā)了詹姆斯·麥克斯韋（James Clerk Maxwell）研究電磁輻射和光。麥克斯韋發(fā)現(xiàn)自生電磁波會以恒定速度傳播，而且這個速度恰好等于光速。正是從這一點出發(fā)，麥克斯韋得出了光是一種電磁波的結(jié)論。20多年后，赫茲用實驗證實了電磁波的存在，測得電磁波的傳播速度的確與光速相同，同時電磁波也能夠產(chǎn)生反射、折射、干涉、衍射、偏振等現(xiàn)象，從實驗中證明了光是一種電磁波。
由麥克斯韋的理論研究表明，空間電磁場是以光速傳播。這一結(jié)論已被赫茲的實驗證實。麥克斯韋，在1865年得出了結(jié)論：光是一種電磁現(xiàn)象。按照麥克斯韋的理論，c/v=√(εμ)。
式中c為真空中的光速。ν為在介電常數(shù)為ε和導磁系數(shù)為μ的介質(zhì)中的光速。由折射率的定義n=c/v，知n=√(εμ)。
這個關(guān)系式給出了物質(zhì)的光學常數(shù)，電學常數(shù)和磁學常數(shù)之間的關(guān)
光波的電場強度E與磁感應(yīng)強度M
系。當時從上述的公式中看不出n應(yīng)隨著光的波長λ而改變，因而無法解釋光的色散現(xiàn)象。后來洛倫茲在1896年創(chuàng)立了電子論。從這一理論看，介電常數(shù)ε是依賴于電磁場的頻率，即依賴于波長而變的，從而搞清了光的色散現(xiàn)象。光的電磁理論能夠說明光的傳播、干涉、衍射、色散、散射、偏振等許多現(xiàn)象，但不能解釋光與物質(zhì)相互作用中的能量量子化轉(zhuǎn)換的性質(zhì)，所以還需要近代的量子理論來補充。
