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是專為汽輪機組油動機行程而配套設(shè)計的。該產(chǎn)品應(yīng)用線性差動變壓器式位移傳感器將油動機閥門開度行程直接轉(zhuǎn)換成相對應(yīng)摸擬量輸出，既可隨機顯示位移量又可與計算機連接作為自動控制的返饋信號。 
 該產(chǎn)品也可以用于其它行業(yè)的閥門開度測量，位移測量及自動控制場合，具有量程廣、精度高，安裝方便，經(jīng)久耐用并可長期連續(xù)使用等特點。主要適用于汽輪機主汽門油動機行程、高壓缸、中壓缸、低壓缸油動機行程的測量，所測量的信號送“DEH”伺服卡或與LVDT變送器配用傳送到控制系統(tǒng)。  

振動速度傳感器是屬于慣性式傳感。

是利用磁電感應(yīng)原理的振動信號變換成電信號。

它主要由磁路系統(tǒng)、慣性質(zhì)量、彈簧阻尼等部分組成。

在傳感器殼體中剛性 地固定有磁鐵，慣性質(zhì)量（線圈組件）

用彈簧元件懸掛于殼體上。

工作時，將傳感器安裝在機器上，在機器振動時，

在傳感器工作頻率范圍內(nèi)，

線圈與磁鐵相對運 動，切割磁力線，

在線圈內(nèi)產(chǎn)生感應(yīng)電壓，該電壓值正比于振動速度值。

與二次儀表相配接，即可顯示振動速度或位移量的大小。

也可以輸送到其它二次儀表或交流 電壓表進行測量。
、對旋轉(zhuǎn)機器評定參數(shù)的要求。

DOLD多德    MK9903.81 AC50/60HZ220-240V 1,5-30M
Aerzener    122335* Polypropylene ethylene plantC801；Mainframe models：VML95
HASBERG    0.10mm*200mm*5000mm
BAUMER IVO    GI355.A70.C3.58, Infor Incrmental encoder, Shaft 10mm, 10-30VCC 495pts/tr
behlke    HTS71-02-LC-C
TURCK    3091995;IVU2RGR12;935
METRIX    10026-02-12-10-02
Murrelektronik    F53 D-71570
MEUSBURGER    E1513/48/140
Sommer-Technik    DRV1/8X6  GD1704NO-B 6 
KSR-KUEBLER    EVE1/8-VU-L55-SVK27A-5SIL
mts    RHM0410MP041S1B3100
HYDRO LEDUC    XPS80-0520060
Montech    FW-40 
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desoutter    6153971700
binder    86 61109E49 A.NR.P037851/115
BEP EUROPE     PC-WIN COMPLETE|VW-SHANGHAI-NCA1-4 
DOLD     AI 903.82/07AC50/60HZ230V 1,5-30S
heidenhain    339640-24
Bucher    QXT42-025/32-012
DEIF GmbH    29121100301
VEM    KU1R 315 MY4
TURCK    46583;NI15-S30-AN6X-H1141;76
Weko    077783 + 4206 + 25 with connector
GUTEKUNST    FS_ST205TO001/002 FEDER_D_263V_06
heidenhain    ROD431 10250S12-36 ID.Nr.309 288 01
Kistler     CABLE KSM301760-10
DOLD多德    AI 902N.0082/0DC30V 0,5-10S
DANFOSS    VLT2816 PT4B20SBR00BF00A00C1
DOLD多德    MK9054/012 AC50-500V UH AC230V 1S
DOLD     AD8851.17 AC50/60HZ 42V
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Bosch Rexroth    LFA-32-DB-2-7X/200
gemue    PTFE 653 32D 8345E03XA 
DOLD     ML9903.82 AC50/60HZ 220-240V 5-100S
ETH    0566 DRFL-I-0,05            
heidenhain    557644-19 
FOERSTER GMBH & CO. KG    L-2
TURCK    3053810;M126E1LDQ;243
DOLD     IL8701.14/02DC220V
DOLD     IK8701.02 DC12V
BECKHOFF    CX1010-N000
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FRONIUS     TT2200, Welding gun
Ham-Let GMBH    Ham-Let 768L SS 1/8x1/16 TC
Dynisco Europe GmbH    711600
mahle    PI 2105-69-G1 m,E-INDICATOR
dungs    AA A263
PYRINDUS    pt120j489 P14y0241
HERZOG    380V*3 50HZ MA15175-1-3
Kasprich    D53-LOR-N 24VDC
WILBERG GMBH    GXMMW.A203EA2
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Krohne    OPTIE LUX5300;S-NR:A12021773
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DOLD多德    AA9962.82 AC50/60HZ 24V 0,5-10S
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DOLD多德    AI 905.81 DC110-127V 0,5-10S
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TURCK    6900231;BTS-DSU35-Z03;16
TURCK    4015501;BI5-G18-Y2X 7M;103
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GLACIER    3040DU
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heidenhain    346243-03
hubner    HOG10DN1024I LR16H7+FSL S/N2139769
GESIPA    7252560
Parker    01.NR1000.10VG.10.B.P
Stego Elektrotechnik    11850.0-00
FISCHER    105537 0.1M3/CYCLE,
FRER ITALY    FRER 200/1 1A 200A
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MISUMI    PXYAT10L
Demag    DRS 160-A35-A-65-K-X-A20,with 2 flanges, B=65mm
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Hultafors Group AB HQ    407401
DOLD多德    AI 837'A' AC50/60HZ 2,5-5A
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Demag    Wendener Hutte ED80/6 380V 50HZ 3P
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DOLD多德    ML9903.82 AC50/60HZ 110V 0,5-10M
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Glomar AG    K.schuh vsn, 1825mm2/ 8,5 25-08
MAGPOWR    SMCL25MS1
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kendrion    No:LHP0350131 5SS.613.031
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Sommer        XIJ5-E2 
heidenhain    296469-53 
KALLER    X 500-032
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DEPRAG    404866 B
burkert    FLOW SE32/8032 HALL12-30VDC REL48VAC-30VDC/3A S-N112544699 W45LL
BAUSER     Typ 557.2, 558.2    
Buehrig-Adam Waelzlager und Antriebstechnik GmbH    368.976166*158*7/5

AC-MOTOREN GMBH FCA100LB-4,3KW,380V,V1 IP55
AC-MOTOREN GMBH FCA112M-4-HE 4/4.8-B5
AC-MOTOREN GMBH FCA132M-4/HE 10125229
AC-MOTOREN GMBH FCA71A-4 0100164
AC-MOTOREN GMBH FCA71B-4.11090792
AC-MOTOREN GMBH FCA71B-4-0.44KW-B5
AC-MOTOREN GMBH FCA80B-4 0.75 B35
AC-MOTOREN GMBH FCA90L-4 1.5KW
AC-MOTOREN GMBH FCA90L-A-1.5KW-B5
AC-MOTOREN GMBH FCA90S-4 Nr 09021208
AC-MOTOREN GMBH FCM 160L-4
AC-MOTOREN GMBH FCM 160MB-4
AC-MOTOREN GMBH FCM 200L-4/HE
AC-MOTOREN GMBH FCM160L-4 15KW MOT 3 NO.06062535
AC-MOTOREN GMBH FCM160l-4 Nr 08105813 
AC-MOTOREN GMBH FCM160l-4 Nr 08105813 
AC-MOTOREN GMBH FCM160MB-4 11KW
AC-MOTOREN GMBH FCM180L-4 nr.10091280
AC-MOTOREN GMBH FCM225S-4 B5 37kW
AC-MOTOREN GMBH FCMP 200L-4 10073871
AC-MOTOREN GMBH FCMP 25CM-4 5021322 
AC-MOTOREN GMBH FCMP 280S-4 NR 09023239
AC-MOTOREN GMBH FCMP/200L-4/30KW/F
AC-MOTOREN GMBH FCPA 100LB-4 
AC-MOTOREN GMBH FCPA 110LB-4/HE 3KW
AC-MOTOREN GMBH FCPA 132 SA-4/HE IMB35/IM2001
AC-MOTOREN GMBH FCPA 132M-6 0801-020027
AC-MOTOREN GMBH FCPA 132SB-4/HE  IP55 B3/B5/300mm 1460l/min 400/690v 50hz 0104573 S1 48KG 5.5KW
AC-MOTOREN GMBH FCPA 71B-4
AC-MOTOREN GMBH FCPA 71B-4 11090903
AC-MOTOREN GMBH FCPA 90L0-4;No:04071438
AC-MOTOREN GMBH FCPA 90LC-4 No.04071438
AC-MOTOREN GMBH FCPA132S-4/HE
AC-MOTOREN GMBH FCPA160L-4/HE 15KW
AC-MOTOREN GMBH FCPA71B-4 Nr10070339
AC-MOTOREN GMBH FCPA80B-4 0.75/0.9KW
AC-MOTOREN GMBH FCPA90LC-4 1.8KW
AC-MOTOREN GMBH FCY 132MA-6/HE 1112070615
AC-MOTOREN GMBH FCY132M-4/HE,11061125
AC-MOTOREN GMBH FH160L-6 11KW
AC-MOTOREN GMBH FHPU-160MB-4 11KW
AC-MOTOREN GMBH FHPU-180L-4 22KW
AC-MOTOREN GMBH FOA 132SA-6,NO.:05045585 
AC-MOTOREN GMBH FY 90 B-4（0.75KW ）
AC-MOTOREN GMBH FY 90L-4 
AC-MOTOREN GMBH FYP 80 B-4 0.75/0.9KW 
AC-MOTOREN GMBH GMBH  FCA 100LA-4 
AC-MOTOREN GMBH GMBH  FCA 132SB-4 
AC-MOTOREN GMBH GmbH  MOTOR/FCMP 16MB-4 11KW 10111467 
AC-MOTOREN GMBH IEC 60034-1（FCMP 160MB-4）
AC-MOTOREN GMBH JM 80B-4,No.06101712
AC-MOTOREN GMBH Mot.3~ Type??FBA80B-6 0.55/0.66KW 920 l/min 220-240/380-420V 50Hz 
AC-MOTOREN GMBH NO.08070024
AC-MOTOREN GMBH TFCP 90S-4 1103125280
AC-MOTOREN GMBH TFCP 90S-4 1103125290 
AC-MOTOREN GMBH typ:FY 100 LA,Nr.00597099 2.2/2.6kw
AC-MOTOREN GMBH Type FBPA 112M-4 0709018692
AC-MOTOREN GMBH Type FCA 112 M-4 NO.0615544
AC-MOTOREN GMBH TYPE:FY132M-4 Nr.071/0391B04
AC-MOTOREN GMBH Y112M-4 8.8A 380V 4KW
AC-MOTOREN GMBH Y3 225M-2 10C-0245-01 Horizontal IP54 380v 83.9A 45KW F 

如果環(huán)境溫度較低，等離子體能夠通過輻射和熱傳導等方式向壁面?zhèn)鬟f能量，因此，要在實驗室內(nèi)保持等離子體狀態(tài)，發(fā)生器供給的能量必須大于等離子體損失的能量。不少人工產(chǎn)生等離子體的方法(如爆炸法、激波法等)產(chǎn)生的等離子體狀態(tài)只能持續(xù)很短時間(10~10秒左右)，而有工業(yè)應(yīng)用價值的等離子體狀態(tài)則要維持較長時間(幾分鐘至幾十小時)。能產(chǎn)生后一種等離子體的方法主要有:直流弧光放電法、交流工頻放電法、高頻感應(yīng)放電法、低氣壓放電法(例如輝光放電法)和燃燒法。前四種放電都用電學手段獲得，而燃燒則利用化學手段獲得。

等離子體發(fā)生器的放電原理:利用外加電場或高頻感應(yīng)電場使氣體導電，稱為氣體放電。氣體放電是產(chǎn)生等離子體的重要手段之一。被外加電場加速的部分電離氣體中的電子與中性分子碰撞，把從電場得到的能量傳給氣體。電子與中性分子的彈性碰撞導致分子動能增加，表現(xiàn)為溫度升高;而非彈性碰撞則導致激發(fā)(分子或原子中的電子由低能級躍遷到高能級)、離解(分子分解為原子)或電離(分子或原子的外層電子由束縛態(tài)變?yōu)樽杂呻娮?。高溫氣體通過傳導、對流和輻射把能量傳給周圍環(huán)境，在定常條件下，給定容積中的輸入能量和損失能量相等。電子和重粒子(離子、分子和原子)間能量傳遞的速率與碰撞頻率(單位時間內(nèi)碰撞的次數(shù))成正比。在稠密氣體中，碰撞頻繁，兩類粒子的平均動能(即溫度)很容易達到平衡，因此電子溫度和氣體溫度大致相等,這是氣壓在一個大氣壓以上時的通常情況,一般稱為熱等離子體或平衡等離子體。在低氣壓條件下，碰撞很少，電子從電場得到的能量不容易傳給重粒子，此時電子溫度高于氣體溫度，通常稱為冷等離子體或非平衡等離子體。兩類等離子體各有特點和用途(見等離子體的工業(yè)應(yīng)用)。氣體放電分為直流放電和交流放電。

折疊編輯本段類型

折疊直流放電

通常指低頻放電，在氣壓和電流范圍不同時，由于氣體中電子數(shù)、碰撞頻率、粒子擴散和熱量傳遞速度不同，會出現(xiàn)暗電流區(qū)、輝光放電區(qū)和弧光放電區(qū)(圖 1)。電流的大小是根據(jù)電源負載特性曲線(圖 1)中兩條相應(yīng)于電阻R1、R2的下降直線和放電特性曲線的交點(工作點A、B、C)確定的。

①暗電流區(qū) 電子在電場加速的情況下，獲得足夠能量，通過與中性分子碰撞，新產(chǎn)生的電子數(shù)迅速增加，電流增大到10~10-安時，在陽極附近才出現(xiàn)很薄的發(fā)光層。

②輝光放電區(qū) 電流再增大(10~10安)時，在較低的氣壓條件下，陰極受到快速離子的轟擊而發(fā)射電子，這些電子在電場作用下向陽極方向加速運動。陰極附近有一個電位差很大的陰極位降區(qū)。電極之間的中間部分是電位梯度不很大的正柱區(qū)，其中的介質(zhì)是非平衡等離子體。正柱區(qū)的電子和離子以同一速度向壁面擴散，并在壁面復合，放出能量(這是沒有氣體對流時的情況)。經(jīng)典理論中電子密度在橫截面上的分布是貝塞耳函數(shù)的形式。在陽極附近有一個幾毫米厚的陽極位降區(qū)，其中的電位差與氣體電離電位的數(shù)值大致相等。

③弧光放電區(qū) 當電流超過 10安且氣體壓力也較高時，正柱區(qū)產(chǎn)生的焦耳熱大于粒子擴散帶到壁面的熱量,使正柱區(qū)中心部分溫度升高,氣體電導率增加，以致電流向正柱區(qū)中心集中，形成不穩(wěn)定的收縮現(xiàn)象。后，導電正柱縮成一根溫度很高、電流密度很大的電弧，這就是弧光放電。在陰極,電流密度達10~10安/厘米，形成"陰極斑點"，根據(jù)熱電子發(fā)射(熱陰極)或場致發(fā)射(冷陰極)的機理，發(fā)出電子。在陽極也有"陽極斑點"。由于電子帶著本身的動能進入陽極，進入時又放出相當于逸出功的能量，再加上陽極位降區(qū)的發(fā)熱量，使陽極加熱比陰極大得多?；」夥烹姷年帢O和陽極位降區(qū)電位降總共不過一二十伏，中間是正柱區(qū)。

弧柱中熱量的散失主要依靠熱傳導、對流和輻射。在定常、軸對稱、洛倫茲力和軸向熱傳導可忽略，以及氣體壓力和軸向電場在橫截面上呈均勻分布的條件下，根據(jù)氣體性質(zhì)參數(shù)和管道的幾何形狀對磁流體力學基本方程組進行簡化，可以算出管道中氣流速度和溫度分布以及電弧各參量。

電弧中電流密度高，往往存在著磁流體力學效應(yīng)。外加磁場或自身磁場較強時,電弧受到洛倫茲力J×B(J是電流密度,B是磁感應(yīng)強度)的作用。電弧在垂直磁場作用下所作的旋轉(zhuǎn)運動，可使氣體加熱得更為均勻，并使弧根在電極上高速運動，從而減少電極燒損，還對電弧的穩(wěn)定有明顯影響。自身磁場對電弧有箍縮作用，產(chǎn)生的磁壓(Pm=B/2μe，式中μe為磁導率)梯度能導致氣體的宏觀流動。在陰極附近，由于電流密度很大，相應(yīng)的磁壓較高。離開陰極后，電弧截面加大，磁壓沿軸向降低，引起氣體由陰極區(qū)向正柱區(qū)流動，形成陰極射流，其流速可達到100米/秒左右。在陽極斑點附近也存在著同樣機理的陽極射流。

如果環(huán)境溫度較低，等離子體能夠通過輻射和熱傳導等方式向壁面?zhèn)鬟f能量，因此，要在實驗室內(nèi)保持等離子體狀態(tài)，發(fā)生器供給的能量必須大于等離子體損失的能量。不少人工產(chǎn)生等離子體的方法(如爆炸法、激波法等)產(chǎn)生的等離子體狀態(tài)只能持續(xù)很短時間(10~10秒左右)，而有工業(yè)應(yīng)用價值的等離子體狀態(tài)則要維持較長時間(幾分鐘至幾十小時)。能產(chǎn)生后一種等離子體的方法主要有:直流弧光放電法、交流工頻放電法、高頻感應(yīng)放電法、低氣壓放電法(例如輝光放電法)和燃燒法。前四種放電都用電學手段獲得，而燃燒則利用化學手段獲得。

等離子體發(fā)生器的放電原理:利用外加電場或高頻感應(yīng)電場使氣體導電，稱為氣體放電。氣體放電是產(chǎn)生等離子體的重要手段之一。被外加電場加速的部分電離氣體中的電子與中性分子碰撞，把從電場得到的能量傳給氣體。電子與中性分子的彈性碰撞導致分子動能增加，表現(xiàn)為溫度升高;而非彈性碰撞則導致激發(fā)(分子或原子中的電子由低能級躍遷到高能級)、離解(分子分解為原子)或電離(分子或原子的外層電子由束縛態(tài)變?yōu)樽杂呻娮?。高溫氣體通過傳導、對流和輻射把能量傳給周圍環(huán)境，在定常條件下，給定容積中的輸入能量和損失能量相等。電子和重粒子(離子、分子和原子)間能量傳遞的速率與碰撞頻率(單位時間內(nèi)碰撞的次數(shù))成正比。在稠密氣體中，碰撞頻繁，兩類粒子的平均動能(即溫度)很容易達到平衡，因此電子溫度和氣體溫度大致相等,這是氣壓在一個大氣壓以上時的通常情況,一般稱為熱等離子體或平衡等離子體。在低氣壓條件下，碰撞很少，電子從電場得到的能量不容易傳給重粒子，此時電子溫度高于氣體溫度，通常稱為冷等離子體或非平衡等離子體。兩類等離子體各有特點和用途(見等離子體的工業(yè)應(yīng)用)。氣體放電分為直流放電和交流放電。

折疊編輯本段類型

折疊直流放電

通常指低頻放電，在氣壓和電流范圍不同時，由于氣體中電子數(shù)、碰撞頻率、粒子擴散和熱量傳遞速度不同，會出現(xiàn)暗電流區(qū)、輝光放電區(qū)和弧光放電區(qū)(圖 1)。電流的大小是根據(jù)電源負載特性曲線(圖 1)中兩條相應(yīng)于電阻R1、R2的下降直線和放電特性曲線的交點(工作點A、B、C)確定的。

①暗電流區(qū) 電子在電場加速的情況下，獲得足夠能量，通過與中性分子碰撞，新產(chǎn)生的電子數(shù)迅速增加，電流增大到10~10-安時，在陽極附近才出現(xiàn)很薄的發(fā)光層。

②輝光放電區(qū) 電流再增大(10~10安)時，在較低的氣壓條件下，陰極受到快速離子的轟擊而發(fā)射電子，這些電子在電場作用下向陽極方向加速運動。陰極附近有一個電位差很大的陰極位降區(qū)。電極之間的中間部分是電位梯度不很大的正柱區(qū)，其中的介質(zhì)是非平衡等離子體。正柱區(qū)的電子和離子以同一速度向壁面擴散，并在壁面復合，放出能量(這是沒有氣體對流時的情況)。經(jīng)典理論中電子密度在橫截面上的分布是貝塞耳函數(shù)的形式。在陽極附近有一個幾毫米厚的陽極位降區(qū)，其中的電位差與氣體電離電位的數(shù)值大致相等。

③弧光放電區(qū) 當電流超過 10安且氣體壓力也較高時，正柱區(qū)產(chǎn)生的焦耳熱大于粒子擴散帶到壁面的熱量,使正柱區(qū)中心部分溫度升高,氣體電導率增加，以致電流向正柱區(qū)中心集中，形成不穩(wěn)定的收縮現(xiàn)象。后，導電正柱縮成一根溫度很高、電流密度很大的電弧，這就是弧光放電。在陰極,電流密度達10~10安/厘米，形成"陰極斑點"，根據(jù)熱電子發(fā)射(熱陰極)或場致發(fā)射(冷陰極)的機理，發(fā)出電子。在陽極也有"陽極斑點"。由于電子帶著本身的動能進入陽極，進入時又放出相當于逸出功的能量，再加上陽極位降區(qū)的發(fā)熱量，使陽極加熱比陰極大得多?；」夥烹姷年帢O和陽極位降區(qū)電位降總共不過一二十伏，中間是正柱區(qū)。

弧柱中熱量的散失主要依靠熱傳導、對流和輻射。在定常、軸對稱、洛倫茲力和軸向熱傳導可忽略，以及氣體壓力和軸向電場在橫截面上呈均勻分布的條件下，根據(jù)氣體性質(zhì)參數(shù)和管道的幾何形狀對磁流體力學基本方程組進行簡化，可以算出管道中氣流速度和溫度分布以及電弧各參量。

電弧中電流密度高，往往存在著磁流體力學效應(yīng)。外加磁場或自身磁場較強時,電弧受到洛倫茲力J×B(J是電流密度,B是磁感應(yīng)強度)的作用。電弧在垂直磁場作用下所作的旋轉(zhuǎn)運動，可使氣體加熱得更為均勻，并使弧根在電極上高速運動，從而減少電極燒損，還對電弧的穩(wěn)定有明顯影響。自身磁場對電弧有箍縮作用，產(chǎn)生的磁壓(Pm=B/2μe，式中μe為磁導率)梯度能導致氣體的宏觀流動。在陰極附近，由于電流密度很大，相應(yīng)的磁壓較高。離開陰極后，電弧截面加大，磁壓沿軸向降低，引起氣體由陰極區(qū)向正柱區(qū)流動，形成陰極射流，其流速可達到100米/秒左右。在陽極斑點附近也存在著同樣機理的陽極射流。如果環(huán)境溫度較低，等離子體能夠通過輻射和熱傳導等方式向壁面?zhèn)鬟f能量，因此，要在實驗室內(nèi)保持等離子體狀態(tài)，發(fā)生器供給的能量必須大于等離子體損失的能量。不少人工產(chǎn)生等離子體的方法(如爆炸法、激波法等)產(chǎn)生的等離子體狀態(tài)只能持續(xù)很短時間(10~10秒左右)，而有工業(yè)應(yīng)用價值的等離子體狀態(tài)則要維持較長時間(幾分鐘至幾十小時)。能產(chǎn)生后一種等離子體的方法主要有:直流弧光放電法、交流工頻放電法、高頻感應(yīng)放電法、低氣壓放電法(例如輝光放電法)和燃燒法。前四種放電都用電學手段獲得，而燃燒則利用化學手段獲得。

等離子體發(fā)生器的放電原理:利用外加電場或高頻感應(yīng)電場使氣體導電，稱為氣體放電。氣體放電是產(chǎn)生等離子體的重要手段之一。被外加電場加速的部分電離氣體中的電子與中性分子碰撞，把從電場得到的能量傳給氣體。電子與中性分子的彈性碰撞導致分子動能增加，表現(xiàn)為溫度升高;而非彈性碰撞則導致激發(fā)(分子或原子中的電子由低能級躍遷到高能級)、離解(分子分解為原子)或電離(分子或原子的外層電子由束縛態(tài)變?yōu)樽杂呻娮?。高溫氣體通過傳導、對流和輻射把能量傳給周圍環(huán)境，在定常條件下，給定容積中的輸入能量和損失能量相等。電子和重粒子(離子、分子和原子)間能量傳遞的速率與碰撞頻率(單位時間內(nèi)碰撞的次數(shù))成正比。在稠密氣體中，碰撞頻繁，兩類粒子的平均動能(即溫度)很容易達到平衡，因此電子溫度和氣體溫度大致相等,這是氣壓在一個大氣壓以上時的通常情況,一般稱為熱等離子體或平衡等離子體。在低氣壓條件下，碰撞很少，電子從電場得到的能量不容易傳給重粒子，此時電子溫度高于氣體溫度，通常稱為冷等離子體或非平衡等離子體。兩類等離子體各有特點和用途(見等離子體的工業(yè)應(yīng)用)。氣體放電分為直流放電和交流放電。

折疊編輯本段類型

折疊直流放電

通常指低頻放電，在氣壓和電流范圍不同時，由于氣體中電子數(shù)、碰撞頻率、粒子擴散和熱量傳遞速度不同，會出現(xiàn)暗電流區(qū)、輝光放電區(qū)和弧光放電區(qū)(圖 1)。電流的大小是根據(jù)電源負載特性曲線(圖 1)中兩條相應(yīng)于電阻R1、R2的下降直線和放電特性曲線的交點(工作點A、B、C)確定的。

①暗電流區(qū) 電子在電場加速的情況下，獲得足夠能量，通過與中性分子碰撞，新產(chǎn)生的電子數(shù)迅速增加，電流增大到10~10-安時，在陽極附近才出現(xiàn)很薄的發(fā)光層。

②輝光放電區(qū) 電流再增大(10~10安)時，在較低的氣壓條件下，陰極受到快速離子的轟擊而發(fā)射電子，這些電子在電場作用下向陽極方向加速運動。陰極附近有一個電位差很大的陰極位降區(qū)。電極之間的中間部分是電位梯度不很大的正柱區(qū)，其中的介質(zhì)是非平衡等離子體。正柱區(qū)的電子和離子以同一速度向壁面擴散，并在壁面復合，放出能量(這是沒有氣體對流時的情況)。經(jīng)典理論中電子密度在橫截面上的分布是貝塞耳函數(shù)的形式。在陽極附近有一個幾毫米厚的陽極位降區(qū)，其中的電位差與氣體電離電位的數(shù)值大致相等。

③弧光放電區(qū) 當電流超過 10安且氣體壓力也較高時，正柱區(qū)產(chǎn)生的焦耳熱大于粒子擴散帶到壁面的熱量,使正柱區(qū)中心部分溫度升高,氣體電導率增加，以致電流向正柱區(qū)中心集中，形成不穩(wěn)定的收縮現(xiàn)象。后，導電正柱縮成一根溫度很高、電流密度很大的電弧，這就是弧光放電。在陰極,電流密度達10~10安/厘米，形成"陰極斑點"，根據(jù)熱電子發(fā)射(熱陰極)或場致發(fā)射(冷陰極)的機理，發(fā)出電子。在陽極也有"陽極斑點"。由于電子帶著本身的動能進入陽極，進入時又放出相當于逸出功的能量，再加上陽極位降區(qū)的發(fā)熱量，使陽極加熱比陰極大得多。弧光放電的陰極和陽極位降區(qū)電位降總共不過一二十伏，中間是正柱區(qū)。

弧柱中熱量的散失主要依靠熱傳導、對流和輻射。在定常、軸對稱、洛倫茲力和軸向熱傳導可忽略，以及氣體壓力和軸向電場在橫截面上呈均勻分布的條件下，根據(jù)氣體性質(zhì)參數(shù)和管道的幾何形狀對磁流體力學基本方程組進行簡化，可以算出管道中氣流速度和溫度分布以及電弧各參量。

電弧中電流密度高，往往存在著磁流體力學效應(yīng)。外加磁場或自身磁場較強時,電弧受到洛倫茲力J×B(J是電流密度,B是磁感應(yīng)強度)的作用。電弧在垂直磁場作用下所作的旋轉(zhuǎn)運動，可使氣體加熱得更為均勻，并使弧根在電極上高速運動，從而減少電極燒損，還對電弧的穩(wěn)定有明顯影響。自身磁場對電弧有箍縮作用，產(chǎn)生的磁壓(Pm=B/2μe，式中μe為磁導率)梯度能導致氣體的宏觀流動。在陰極附近，由于電流密度很大，相應(yīng)的磁壓較高。離開陰極后，電弧截面加大，磁壓沿軸向降低，引起氣體由陰極區(qū)向正柱區(qū)流動，形成陰極射流，其流速可達到100米/秒左右。在陽極斑點附近也存在著同樣機理的陽極射流。

AST 3575843 EASYFORCE 5KN  正品

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