 |
上海壹僑國際貿(mào)易有限公司
主營產(chǎn)品： FILA，DEBOLD，ESTA，baumer，bernstein，bucher，PILZ，camozzi，schmalz |
8
聯(lián)系電話
|
上海壹僑國際貿(mào)易有限公司
主營產(chǎn)品： FILA，DEBOLD，ESTA，baumer，bernstein，bucher，PILZ，camozzi，schmalz |
聯(lián)系電話
| 參考價 | 面議 |
更新時間：2025-04-16 15:58:03瀏覽次數(shù)：218
聯(lián)系我們時請說明是化工儀器網(wǎng)上看到的信息，謝謝!
| 產(chǎn)地類別 | 進口 | 應(yīng)用領(lǐng)域 | 地礦,道路/軌道/船舶 |
|---|
Baumer(堡盟)電氣有限公司是*的具有50年歷史的工業(yè)自動化傳感器產(chǎn)品的生產(chǎn)者，在美國，瑞典，德國，法國，意大利，英國和加拿大都擁有自己的生產(chǎn)工廠，產(chǎn)品覆蓋110 多個國家作為在精密傳感器技術(shù)的世界領(lǐng)xxian者，Baumer一直致力于工業(yè)自動化與過程控制產(chǎn)品的研制，在產(chǎn)品的精度可靠性穩(wěn)定性多樣性以及有效需求上不斷滿足客戶要求，保證為客戶提供一liu的產(chǎn)品和完善的售后服務(wù)以及產(chǎn)品的升級服務(wù)。
直線電流為例，運動電荷產(chǎn)生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡化成一個環(huán)形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內(nèi)，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說明該波動具有客觀實在性；兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區(qū)域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運動的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運動的能量。當(dāng)直線電流I2波動傳播時，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動時在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變原理”，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運動可以產(chǎn)生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產(chǎn)生的波動，可以得到所謂的“磁場”；分析兩個波動的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
編輯
電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認為是與電現(xiàn)象獨立無關(guān)的，同時也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴大，所以磁學(xué)在實際上也就作為一門和電學(xué)相平行的學(xué)科來研究了。
電磁學(xué)從原來互相獨立的兩門科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個重要的實驗發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場的電效應(yīng)。這兩個實驗現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場產(chǎn)生磁場的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個理論體系，發(fā)展了對現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點，磁的現(xiàn)象是由運動電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時也就作為“電磁學(xué)”的簡稱。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應(yīng)、電路、電磁波等等），而且在于它將光學(xué)現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學(xué)和原子與物質(zhì)結(jié)構(gòu)的理論結(jié)合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結(jié)為原子中電子的效應(yīng)，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學(xué)密切相關(guān)的是經(jīng)典電動力學(xué)，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學(xué)偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學(xué)的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學(xué)則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組
直線電流為例，運動電荷產(chǎn)生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡化成一個環(huán)形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內(nèi)，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說明該波動具有客觀實在性；兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區(qū)域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運動的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運動的能量。當(dāng)直線電流I2波動傳播時，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動時在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變原理”，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運動可以產(chǎn)生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產(chǎn)生的波動，可以得到所謂的“磁場”；分析兩個波動的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
編輯
電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認為是與電現(xiàn)象獨立無關(guān)的，同時也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴大，所以磁學(xué)在實際上也就作為一門和電學(xué)相平行的學(xué)科來研究了。
電磁學(xué)從原來互相獨立的兩門科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個重要的實驗發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場的電效應(yīng)。這兩個實驗現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場產(chǎn)生磁場的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個理論體系，發(fā)展了對現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點，磁的現(xiàn)象是由運動電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時也就作為“電磁學(xué)”的簡稱。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應(yīng)、電路、電磁波等等），而且在于它將光學(xué)現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學(xué)和原子與物質(zhì)結(jié)構(gòu)的理論結(jié)合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結(jié)為原子中電子的效應(yīng)，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學(xué)密切相關(guān)的是經(jīng)典電動力學(xué)，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學(xué)偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學(xué)的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學(xué)則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組
直線電流為例，運動電荷產(chǎn)生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡化成一個環(huán)形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內(nèi)，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說明該波動具有客觀實在性；兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區(qū)域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運動的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運動的能量。當(dāng)直線電流I2波動傳播時，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動時在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變原理”，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運動可以產(chǎn)生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產(chǎn)生的波動，可以得到所謂的“磁場”；分析兩個波動的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
編輯
電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認為是與電現(xiàn)象獨立無關(guān)的，同時也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴大，所以磁學(xué)在實際上也就作為一門和電學(xué)相平行的學(xué)科來研究了。
電磁學(xué)從原來互相獨立的兩門科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個重要的實驗發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場的電效應(yīng)。這兩個實驗現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場產(chǎn)生磁場的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個理論體系，發(fā)展了對現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點，磁的現(xiàn)象是由運動電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時也就作為“電磁學(xué)”的簡稱。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應(yīng)、電路、電磁波等等），而且在于它將光學(xué)現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學(xué)和原子與物質(zhì)結(jié)構(gòu)的理論結(jié)合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結(jié)為原子中電子的效應(yīng)，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學(xué)密切相關(guān)的是經(jīng)典電動力學(xué)，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學(xué)偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學(xué)的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學(xué)則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組
直線電流為例，運動電荷產(chǎn)生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡化成一個環(huán)形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內(nèi)，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說明該波動具有客觀實在性；兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區(qū)域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運動的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運動的能量。當(dāng)直線電流I2波動傳播時，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動時在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變原理”，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運動可以產(chǎn)生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產(chǎn)生的波動，可以得到所謂的“磁場”；分析兩個波動的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
編輯
電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認為是與電現(xiàn)象獨立無關(guān)的，同時也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴大，所以磁學(xué)在實際上也就作為一門和電學(xué)相平行的學(xué)科來研究了。
電磁學(xué)從原來互相獨立的兩門科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個重要的實驗發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場的電效應(yīng)。這兩個實驗現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場產(chǎn)生磁場的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個理論體系，發(fā)展了對現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點，磁的現(xiàn)象是由運動電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時也就作為“電磁學(xué)”的簡稱。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應(yīng)、電路、電磁波等等），而且在于它將光學(xué)現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學(xué)和原子與物質(zhì)結(jié)構(gòu)的理論結(jié)合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結(jié)為原子中電子的效應(yīng)，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學(xué)密切相關(guān)的是經(jīng)典電動力學(xué)，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學(xué)偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學(xué)的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學(xué)則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組
直線電流為例，運動電荷產(chǎn)生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡化成一個環(huán)形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內(nèi)，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說明該波動具有客觀實在性；兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區(qū)域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運動的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運動的能量。當(dāng)直線電流I2波動傳播時，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動時在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變原理”，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運動可以產(chǎn)生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產(chǎn)生的波動，可以得到所謂的“磁場”；分析兩個波動的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
編輯
電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認為是與電現(xiàn)象獨立無關(guān)的，同時也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴大，所以磁學(xué)在實際上也就作為一門和電學(xué)相平行的學(xué)科來研究了。
電磁學(xué)從原來互相獨立的兩門科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個重要的實驗發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場的電效應(yīng)。這兩個實驗現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場產(chǎn)生磁場的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個理論體系，發(fā)展了對現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點，磁的現(xiàn)象是由運動電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時也就作為“電磁學(xué)”的簡稱。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應(yīng)、電路、電磁波等等），而且在于它將光學(xué)現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學(xué)和原子與物質(zhì)結(jié)構(gòu)的理論結(jié)合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結(jié)為原子中電子的效應(yīng)，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學(xué)密切相關(guān)的是經(jīng)典電動力學(xué)，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學(xué)偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學(xué)的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學(xué)則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組
直線電流為例，運動電荷產(chǎn)生的波動，以小磁針N處于直線電流I的右側(cè)，當(dāng)把小磁針N簡化成一個環(huán)形電流abcd時，雖然點a、b、c、d都處于直線電流I的波動范圍之內(nèi)，但點a、b、c、d處毗鄰運動的能量大小不等。顯然，Ea>Ec，Eb=Ed。這樣一來，直線電流I的波動對小磁針N的環(huán)形電流abcd就有一個順時針的力矩。該力矩作用于繞核旋轉(zhuǎn)的電子，使其順時針旋轉(zhuǎn)，其宏觀表現(xiàn)為小磁針N的北極垂直紙面向外。
然電流產(chǎn)生的波動可以影響小磁針的偏轉(zhuǎn)，說明該波動具有客觀實在性；兩個具有客觀實在性的波動相遇時肯定會相互影響。
直線電流I2處于直線電流I1的波動范圍內(nèi)，I1、I2同向并在同一個平面內(nèi)，直線電流I1、I2把空間分成A、B、C三個區(qū)域。分析直線電流I1波動時所形成的毗鄰運動，知區(qū)域A內(nèi)毗鄰運動的能量大于區(qū)域C內(nèi)毗鄰運動的能量。當(dāng)直線電流I2波動傳播時，在區(qū)域A內(nèi)受到的阻力就要小于在區(qū)域C內(nèi)受到的阻力。這樣電流I2波動時在區(qū)域A內(nèi)的傳播速度vA就要大于在區(qū)域C的傳播速度vC，即vA>vC。根據(jù)“光速不變原理”，這是不穩(wěn)定的。因此直線電流I2有靠近直線電流I1的趨勢，以使vA=vC=c，表現(xiàn)為同向直線電流相吸。
電荷運動可以產(chǎn)生波動。該波動不但會對小磁針的偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生影響，而且波動之間也能互相影響，從而成功地解釋了電磁現(xiàn)象。
可以看出，從運動電荷入手，分析運動電荷產(chǎn)生的波動，可以得到所謂的“磁場”；分析兩個波動的相互影響，可以解釋“同向直線電流相吸”等電磁現(xiàn)象。
編輯
電磁學(xué)是研究電磁和電磁的相互作用現(xiàn)象，及其規(guī)律和應(yīng)用的物理學(xué)分支學(xué)科。
早期，由于磁現(xiàn)象曾被認為是與電現(xiàn)象獨立無關(guān)的，同時也由于磁學(xué)本身的發(fā)展和應(yīng)用，如近代磁性材料和磁學(xué)技術(shù)的發(fā)展，新的磁效應(yīng)和磁現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)和應(yīng)用等等，使得磁學(xué)的內(nèi)容不斷擴大，所以磁學(xué)在實際上也就作為一門和電學(xué)相平行的學(xué)科來研究了。
電磁學(xué)從原來互相獨立的兩門科學(xué)（電學(xué)、磁學(xué)）發(fā)展成為物理學(xué)中一個完整的分支學(xué)科，主要是基于兩個重要的實驗發(fā)現(xiàn)，即電流的磁效應(yīng)和變化的磁場的電效應(yīng)。這兩個實驗現(xiàn)象，加上麥克斯韋關(guān)于變化電場產(chǎn)生磁場的假設(shè)，奠定了電磁學(xué)的整個理論體系，發(fā)展了對現(xiàn)代文明起重大影響的電工和電子技術(shù)。
根據(jù)近代物理學(xué)的觀點，磁的現(xiàn)象是由運動電荷所產(chǎn)生的，因而在電學(xué)的范圍內(nèi)必然不同程度地包含磁學(xué)的內(nèi)容。所以，電磁學(xué)和電學(xué)的內(nèi)容很難截然劃分，而“電學(xué)”有時也就作為“電磁學(xué)”的簡稱。
麥克斯韋電磁理論的重大意義，不僅在于這個理論支配著一切宏觀電磁現(xiàn)象（包括靜電、穩(wěn)恒磁場、電磁感應(yīng)、電路、電磁波等等），而且在于它將光學(xué)現(xiàn)象統(tǒng)一在這個理論框架之內(nèi)，深刻地影響著人們認識物質(zhì)世界的思想。
電子的發(fā)現(xiàn)，使電磁學(xué)和原子與物質(zhì)結(jié)構(gòu)的理論結(jié)合了起來，洛倫茲的電子論把物質(zhì)的宏觀電磁性質(zhì)歸結(jié)為原子中電子的效應(yīng)，統(tǒng)一地解釋了電、磁、光現(xiàn)象。
和電磁學(xué)密切相關(guān)的是經(jīng)典電動力學(xué)，兩者在內(nèi)容上并沒有原則的區(qū)別。一般說來，電磁學(xué)偏重于電磁現(xiàn)象的實驗研究，從廣泛的電磁現(xiàn)象研究中歸納出電磁學(xué)的基本規(guī)律；經(jīng)典電動力學(xué)則偏重于理論方面，它以麥克斯韋方程組
| Baumer THALHEIM | BHG 16.25W.0100-B2-5 |
| Baumer THALHEIM | ITD01B14Y4 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 + FS B10 Y 1 1024 H NI B1BR12 S 11 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ATD5PB14Y2 Encoder |
| Baumer THALHEIM | ITD 41 A 4 Y 3 2048 T NI D2SR12 S 16 IP65 50 |
| Baumer THALHEIM | ITD 01 B14 Y 7 600 T AX K18MK4 S 4 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD4B10 |
| Baumer THALHEIM | ITD 2 B14 Y52 19 H AX KR1 S 12 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 4 B10 100 H BI KR1 S 11 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 4 + KTD 3-6 B10 1024 H BI KR1 S 11 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD01B14 |
| Baumer THALHEIM | ITD25A4Y8 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y88 2048 T NI KR1 E 10 IP54 07 S |
| Baumer THALHEIM | ITD21B14 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 1024 R BI H2SK12 S 12 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD2B14Y33 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 B14 8192 T NI H2SK12 S 6 IP65 |
| Baumer THALHEIM | RTD 7 A 4 Y 2 P1 7 10 0.5 D9SR12 38 IP54 51 |
| Baumer THALHEIM | ITD 41 A 4 Y70 4096 H BX D1SR7 S 30 IP54 50 |
| Baumer THALHEIM | ITD42A4Y68 |
| Baumer THALHEIM | BHK 16.05A.0360-I2-5 |
| Baumer THALHEIM | LG1A4Y1 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y120 1024 H NI K4S K15 S 25 IP65 79 cULus |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y82 2048 H NI KR1 E 14 IP54 21 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y58 2048 T NI KR1 E 14 IP54 08 cULus |
| Baumer THALHEIM | ITD41 A4 Y59ITD41 A4 Y69 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y65 2500 H NI KR2 S 10 IP66 06 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y150 1024 H NX KR5,5 S 14 IP55 S |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 +ITD 40 B10 500/1024 H/H BI/NI H2SK12 S 11 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 4 A 4 Y 1 100 H NI D2SR12 E 15 IP65 50 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y 2 1024 T BI KR1 S 15 IP65 50 |
| Baumer THALHEIM | ITD 20 B10 Y 9 512 H BX KR2,5 S 7 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD 20 B10 100 H NI KR1 S 6 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD21 A4 Y82 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y 2 1000 R BI K4SK9 S 10 IP65 50 |
| Baumer THALHEIM | ITD01 B14 ITD01 B14 |
| Baumer THALHEIM | RTD7 A4 Y2 |
| Baumer THALHEIM | RTD 2 A 4 Y13 P3 7 10 0.5 LR0.3 16 IP00 |
| Baumer THALHEIM | ITD70 A4 Y2 |
| Baumer THALHEIM | ITD 2 B14 Y52 20 H AX KR1 S 12 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y 2 1000 T NI KR1 S 15 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 22 A 4 Y81 2048 M NI KR0.2 F 14 IP54 20 S |
| Baumer THALHEIM | ITD40A4Y78 |
| Baumer THALHEIM | ITD 01 B14 Y 4 36 H SX KA0.1 S 5 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD 44 A 4 Y134 1/360 H D23SR15 S 25 IP66 84 |
| Baumer THALHEIM | ITD40A4Y2 Encoder |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y28 500 H BX KR0,7 S 14 IP65 06 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y27 100 H NI H2SK12 S 27 IP65 |
| Baumer THALHEIM | RTD7A4Y2 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y22 100 T NI H2SK12 S 25 IP65 50 |
| Baumer THALHEIM | ITD21 A4 Y73 |
| Baumer THALHEIM | ITD 01 B14 Y 2 30 H NX KA1 S 4 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD 2 B14 Y33 50 H BX D1SA5 S 6 IP54 |
| Baumer THALHEIM | TD 3 A 4 AL KM |
| Baumer THALHEIM | ITD22A4Y47 |
| Baumer THALHEIM | BLTD1 A4 |
| Baumer THALHEIM | ITD 20 A 4 Y 3 512 H NI D2SR12 S 14 IP54 01 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 B10 512 H NI KR1 S 6 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD20 A4 ITD20 A4 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y22 1500 H NI D2SR12 S 12 IP65 02 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y21 50 R NI KR3 S 12 IP65 02 |
| Baumer THALHEIM | ITD41 A4 Y70 |
| Baumer THALHEIM | BHF 16.25W.0360-12-5 |
| Baumer THALHEIM | BHK 16.05A.0500-B6-5 |
| Baumer THALHEIM | BDK 16.24K.0360-5-4 |
| Baumer THALHEIM | ITD 41 A 4 Y80 3072 H NI KR7 L 25 IP65 59 |
| Baumer THALHEIM | ITD22A4Y111 |
| Baumer THALHEIM | ITD22 A4 Y47 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 B10 Y 3 256 T NI D2SR12 S 11 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 41 A 4 Y69 1024 T NI D2SR12 S 30 IP54 50 |
| Baumer THALHEIM | BLTD 4 A 4 Y17 P3 10 N KR0.7 15 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD01 B14 Y4 |
| Baumer THALHEIM | ITD40A4Y71 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y150 1024 H NX KR5,5 S 14 IP55 S |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y22 100 H NI D2SR12 S 10 IP65 06 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y82 1024 T NI KR1 F 14 IP54 21 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y73 512 H NI K2SK1R S 12 IP65 03 |
| Baumer THALHEIM | ITD 20 B10 100 H NI KR1 S 6 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 2 B14 Y 1 18 H AX KR5 S 6 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD 22 A 4 Y92 2048 M O3 D2SR12 S 14 IP65 08 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y91 1024 H BX KR5 S 16 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y63 1024 H NI KR2 S 14 IP65 06 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y79 100 H NI KR0.2 E 14 IP54 19 |
| Baumer THALHEIM | ITD41A4Y59 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y22 1024 K NI KR2 E 27 IP65 53 S |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y29 1024 T NI D2SR12 S 12 IP65 06 |
| Baumer THALHEIM | ITD 20 A 4 Y14 512 H NI KR5 S 12 IP65 01 |
| Baumer THALHEIM | ITD41A4Y70 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y10 2500 T NI D2SR12 S 6 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y78 1024 H NI H2SK12 M 16 IP65 52 |
| Baumer THALHEIM | ITD21 B10Y3 |
| Baumer THALHEIM | ITD40+FSB10 |
| Baumer THALHEIM | ITD 20 A 4 512 T NI K4SK9 S 14 IP65 01 S |
| Baumer THALHEIM | ITD 4 A 4 20 H BI KR1 S 16 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y58 2048 T NI KR1 E 14 IP54 08 cULus |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 B10 512 H NI KR1 S 6 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 01 B14 1024 T NX KA1 S 4 IP54 |
| Baumer THALHEIM | BHG 16.25W.5000-B2-5 |
| Baumer THALHEIM | ITD4B14Y19 |
| Baumer THALHEIM | ITD20A4Y14 |
| Baumer THALHEIM | ITD21B14Y1 |
| Baumer THALHEIM | ITD01 B14 Y10 |
| Baumer THALHEIM | ITD 61 A 4 2500 T NI KR1 S 42 IP54 51 |
| Baumer THALHEIM | ITD20A4Y3 |
| Baumer THALHEIM | BHK 16.05A.0500-I2-5 |
| Baumer THALHEIM | ITD25A4Y8 |
| Baumer THALHEIM | ITD 70 A 4 Y 2 1024 H NI H2SK12 S 50 IP54 51 |
| Baumer THALHEIM | ITD21A4Y98 |
| Baumer THALHEIM | ITD 41 A 4 Y70 4096 H BX D1SR7 S 30 IP54 50 |
| Baumer THALHEIM | BAV 1G.24K.360-C6-5 |
| Baumer THALHEIM | ITD21 A4 Y42 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y106 2048 T NI H2SK12 E 14 IP54 21 S |
| Baumer THALHEIM | ITD40A4Y15 |
| Baumer THALHEIM | ITD20B14 Encoder |
| Baumer THALHEIM | BLTD4 A4 Y15 |
| Baumer THALHEIM | ITD21A4Y36 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y15 1024 T NI H2SK12 M 15 IP65 52 |
| Baumer THALHEIM | BLTD 4 A 4 Y15 P3 10 P KR0.7 15 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD40A4Y150 |
| Baumer THALHEIM | BDK 16.05A.0360-5-4 |
| Baumer THALHEIM | BHF 16.25W.5000-12-5 |
| Baumer THALHEIM | ITD 20 B14 250 T NI KR1 S 6 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD20B10Y9 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y82 2048 T NI KR1 F 14 IP54 21 |
| Baumer THALHEIM | Baumer-Thalheim-Encoder |
| Baumer THALHEIM | ITD2 B14 Y52 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y82 512 H NI KR1 E 14 IP54 21 |
| Baumer THALHEIM | BLTD10A4Y1 |
| Baumer THALHEIM | ITD21 B14 Y30 |
| Baumer THALHEIM | ITD 01 A 4 Y 4 1024 T BX K10SK4 S 4 IP64 102 S |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 B14 Y 1 8192 T NI D2SR12 S 6 IP65 |
| Baumer THALHEIM | BHF 16.25W.1024-12-5 |
| Baumer THALHEIM | ITD40 B10 |
| Baumer THALHEIM | TD 3 B 3 AL BLTD 1 A 4 Y10 P3 10 P KR0.3 10 IP00 |
| Baumer THALHEIM | ITD 61 A 4 2500 T NI KR1 S 42 IP54 51 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 B10 1024 R NI H2SK12 S 11 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y 2 512 T NI KR1 S 15 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 01 B14 600 T NX KR1 S 4 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y21 50 R NI KR3 S 12 IP65 02 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y92 1024 H NI H2SK12 S 25 IP66 71 |
| Baumer THALHEIM | BLTD1A4 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y82 1024 H NI KR1 E 14 IP54 21 |
| Baumer THALHEIM | TD3B3AL |
| Baumer THALHEIM | ITD3 A4 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y79 200 T NI KR0,2 S 14 IP54 19 |
| Baumer THALHEIM | ITD 75 A 4 2048 H NI KR10 S 85 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y 3 1000 H NI KR1 S 14 IP65 07 |
| Baumer THALHEIM | RTD2 A4 Y16 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y71 1024 T NI KR0.24 S 16 IP65 50 |
| Baumer THALHEIM | ITD20B10 |
| Baumer THALHEIM | RTD2A4Y16 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y28 1000 H NI H2SK12 S 12 IP65 01 |
| Baumer THALHEIM | ITD 75 A 4 1024 R NI KR2 E 60 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 B14 Y10 250 H NI KR2 S 6 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y10 2500 T NI D2SR12 S 6 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 4 B14 Y19 10/5/1 H SX D1SA6 S 10 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y88 2048 T NI KR1 E 10 IP54 07 S |
| Baumer THALHEIM | ITD40 B10Y5 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 B14 Y10 250 H NI KR2 S 6 IP65 |
| Baumer THALHEIM | BHG 16.25W.0360-B2-5 |
| Baumer THALHEIM | ITD 61 A 4 Y 4 2500 T NI S8BK12 S 50 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD 01 B14 360 T BI KR1 S 4 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y120 1024 H NI K4S K15 S 25 IP65 79 cULus |
| Baumer THALHEIM | ITD 01 B14 360 H BX KA2 S 4 IP64 |
| Baumer THALHEIM | ITD 75 A 4 1024 R NI KR2 E 60 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD21A4Y3 |
| Baumer THALHEIM | ITD 41 A 4 Y69 2048 T NI D2SR12 S 30 IP54 50 |
| Baumer THALHEIM | ITD75 A4 |
| Baumer THALHEIM | ITD21B14 |
| Baumer THALHEIM | ITD 01 B14 360 H BX KA2 S 4 IP64 |
| Baumer THALHEIM | ITD70A4Y2 |
| Baumer THALHEIM | ITD 20 B14 Y 9 60 H NI KA1 S 10 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD21A4Y63 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 A 4 Y22 1024 T NI H2SK12 S 25 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 B14 2048 T NI KA2,5 S 6 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD21 A4 Y3 |
| Baumer THALHEIM | ITD41 A4 Y3 |
| Baumer THALHEIM | ITD20A4Y2 |
| Baumer THALHEIM | ITD 20 A 4 Y 2 500 R NI KR1 S 14 IP54 03 |
| Baumer THALHEIM | ITD21 A4 Y28 |
| Baumer THALHEIM | ITD61 A4 Y4 |
| Baumer THALHEIM | BAV 1G.24K.4096-C6-5 |
| Baumer THALHEIM | ITD 41 A 4 Y59 10000 T NI MMBA12 S 27 IP00 |
| Baumer THALHEIM | ITD 01 A 4 Y14 1024 T BI K28SK6 S 10 IP54 106 |
| Baumer THALHEIM | ITD21B14Y10 |
| Baumer THALHEIM | ITD40 A4 Y22 |
| Baumer THALHEIM | ITD01 B14 Y2 |
| Baumer THALHEIM | ITD40 A4 |
| Baumer THALHEIM | BLTD10 A4 Y1 |
| Baumer THALHEIM | ITD 01 B14 Y12 30 H NX KA5 S 4 IP54 |
| Baumer THALHEIM | BDT 16.25W.0360-6-5 |
| Baumer THALHEIM | ITD22 A4 Y81 |
| Baumer THALHEIM | ITD4A4 |
| Baumer THALHEIM | ITD 4 + KTD 3-6 B10 1024 H BI KR1 S 11 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 B14 8192 T NI H2SK12 S 6 IP65 |
| Baumer THALHEIM | LG1 A4 Y1 |
| Baumer THALHEIM | ITD4A4 |
| Baumer THALHEIM | Thalheim-Encoder |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y58 4096 T NI KR10 S 12 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 20 A 4 200 H NI KR1 E 10 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD40A4Y2 |
| Baumer THALHEIM | ITD 01 B14 1024 T NX KA1 S 4 IP54 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y79 4096 T NI KR0.2 F 14 IP54 19 |
| Baumer THALHEIM | ITD 01 A 4 Y 4 1024 T BX K10SK4 S 4 IP64 102 |
| Baumer THALHEIM | ITD2B14Y1 |
| Baumer THALHEIM | ITD21A4Y88 |
| Baumer THALHEIM | ITD20B10Y9 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 B14 Y23 500 H AX F3SA4 S 12 IP54 |
| Baumer THALHEIM | BDT 16.25W.5000-6-5 |
| Baumer THALHEIM | ITD 42 A 4 Y68 1024 S NI H2SK12 S 30 IP54 52 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y57 1000 H NI KR1 E 14 IP54 15 |
| Baumer THALHEIM | LG 1 A 4 Y 1 P2 P KR0,23 10 IP00 |
| Baumer THALHEIM | ITD20B14Y9 |
| Baumer THALHEIM | ITD01 B14 Y12 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 A 4 Y28 500 T NI KR1 S 14 IP65 05 |
| Baumer THALHEIM | BDK 16.24K.0500-5-4 |
| Baumer THALHEIM | ITD2B14Y1 |
| Baumer THALHEIM | ITD 40 B10 Y 5 500 H NI VR16 S 11 IP65 |
| Baumer THALHEIM | ITD 21 B14 Y30 3600 H NI D2SA12 S 10 IP65 |
